舉例來(lái)說(shuō)，如在第二層下面存在脫粘區(qū)，諧振頻率下聲信號(hào)的頻譜將像圖10-17中虛線所示的曲線那樣發(fā)生根本變化。此時(shí)，相當(dāng)于上面兩層合成為一個(gè)單層，諧振出現(xiàn)在2.5MHz附近?，F(xiàn)在的問(wèn)題是如何激勵(lì)和檢測(cè)這些諸振，那些在簡(jiǎn)單的厚度檢測(cè)中采用的以換能器通過(guò)薄液層與試件耦合的方法，通常不能滿足復(fù)雜結(jié)構(gòu)檢測(cè)的需要。這里有兩個(gè)原因：首先，它難于在檢測(cè)過(guò)程中維持穩(wěn)定的耦合，而液層本身實(shí)際上使被測(cè)件增加了一個(gè)額外的層；其次，至少在商品儀器中，在激勵(lì)復(fù)合諧振所要求的放大倍數(shù)下，儀器本身經(jīng)常會(huì)收到與所檢測(cè)結(jié)構(gòu)無(wú)關(guān)的許多信息，這些信息可能是由儀器的電子線路內(nèi)的諧振引起的，也可能是由換能器中徑向的或其他不需要的模式的激勵(lì)引起的。

好在可以用另外一種換能器以不必與被測(cè)件接觸的方法進(jìn)行檢測(cè)。這里檢查的是被測(cè)件所反射的聲波的相位，實(shí)際上是探測(cè)復(fù)數(shù)輸入阻抗的虛部。

再次參看式(10-7)，且仍用電傳輸線理論類比，就能定量地確定“反射系數(shù)”R:

式中， 為整個(gè)疊層系統(tǒng)的輸入阻抗；Z₁是第一層半無(wú)限介質(zhì)的聲阻抗，通常是復(fù)數(shù)。

以聲波入射到單層板為例(設(shè)采用噴水探頭檢測(cè)時(shí))，如圖10-18所示，可以將反射波的相位作為層板厚度-波長(zhǎng)比的函數(shù)并畫出曲線?？梢钥吹剑诨l半波諧振頻率下，反射波經(jīng)歷了明顯的反相。由圖10-19發(fā)現(xiàn)，同樣的反相現(xiàn)象也存在于圖10-16所示的較復(fù)雜結(jié)構(gòu)的合成諧振中。因而，檢查從多層介質(zhì)反射的聲波相位的確是發(fā)現(xiàn)任何諧振頻率的適宜方法。

近來(lái)，基于反射波相位檢測(cè)的原理，研制了一種專為查找多層結(jié)構(gòu)中脫粘區(qū)深度的裝置，如圖10-20所示。由斜波電壓發(fā)生器驅(qū)動(dòng)電壓-頻率轉(zhuǎn)換器，產(chǎn)生線性掃頻波型，此波型隨后加到探頭組件上部的換能器(Tx)上，然后將這一掃頻頻率調(diào)至能覆蓋換能器響應(yīng)頻率的范圍內(nèi)。第二個(gè)換能器(Rx)接收兩個(gè)波型：一個(gè)是直接從發(fā)射換能器來(lái)的波型；另一個(gè)是通過(guò)薄的液體耦合層，從與試件接觸的聲延遲端反射過(guò)來(lái)的一部分傳輸波。實(shí)際上，包含任何脫粘信息的反射波都會(huì)對(duì)原來(lái)的掃頻波實(shí)施調(diào)制，這一調(diào)制由兩個(gè)在時(shí)間上彼此相對(duì)延遲的掃頻波線性疊加而成，在原來(lái)的波形上表現(xiàn)為幅度的波動(dòng)。這個(gè)波動(dòng)發(fā)生在由聲延遲線的傳輸時(shí)間和掃頻速率決定的某一固定頻率處。然后，經(jīng)濾波獲得這一“差動(dòng)”頻率，再經(jīng)放大送入鎖相回路。上述裝置的輸出為直流電壓信號(hào)，該信號(hào)的幅值與波形和回路中振蕩器之間的相位差成正比。

在被測(cè)件中假若脫粘區(qū)恰好處于聲延遲線的下面，而掃頻范圍又包含諧振領(lǐng)率，反射波便會(huì)出現(xiàn)反相，這必然對(duì)掃描波的相位造成影響。那么，鎖相回路的輸出電平也應(yīng)隨之而發(fā)生變化。鑒于反射波相位與諧振頻率相關(guān)，因而可以同時(shí)用示波器予以監(jiān)測(cè)，當(dāng)然，這時(shí)示波器應(yīng)顯示以頻率為橫坐標(biāo)的幅-頻特性。

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